Vektorrechnung

	In diesem Modul werden nur einige grundsätzliche Bemerkungen gemacht und die wichtigsten Formeln der Vektorrechnung zusammengestellt.
		Wer nicht bereits halbwegs mit der Vektorrechnung vertraut ist, tut gut daran, ganz schnell entsprechende Mathe- oder Physikbücher zu konsultieren.
		Wir symbolisieren Vektoren in diesem Modul immer durch Unterstriche

Was sind Vektoren?

	Es ist gar nicht so einfach, außerhalb der "reinen" Mathematik zu definieren was genau ein Vektor ist. Es ist aber auch nicht so furchtbar wichtig, da es für den "Normalgebrauch" fast immer klar genug ist.
	Für unsere Zwecke ist ein Vektor ein physikalisches Objekt, d.h. eine real existierende Größe wie die Geschwindigkeit, die elektrische Feldstärke oder eine Kraft, die immer beschrieben werden muß durch einen Betrag und eine Richtung.
		Ein Vektor kann damit durch einen Pfeil repräsentiert werden, dessen Länge dem Betrag entspricht und dessen Richtung eindeutig durch die Pfeilspitze gegeben ist.
		In einem willkürlich gewählten Koordinatensystem (zur Einfachheit mit Ursprung am Pfeilende) kann jeder Vektor dann durch seine drei Komponenten (den Projektionen auf die Achsen) eindeutig beschrieben werden.
	Damit erschließen sich sofort die wesentlichsten Eigenschaften, die zwar in der folgenden Auzählung etwas redundant sind, aber damit auch mehr Klarheit schaffen.
	1. Zwei Vektoren sind gleich, falls sie in Betrag und Richtung übereinstimmen.
		Eine einfache Aussage, aber mit "Tiefgang". Da eine Parallelverschiebung im Raum den "Pfeil" nicht ändert, sind zwei Vektoren auch dann noch gleich, wenn sie irgendwo im Koordinatensystem zu finden sind. Das hat eine sofortige Konsequenz:
		Durch Pfeile repräsentierbare physikalische Größen, bei denen eine Verschiebung des Pfeils eine unterschiedliche Situation ergibt, sind dann keine Vektoren im strengen Sinn!
		Ein Beispiel dazu: Eine Kraft F, die auf einen Massenpunkt P wirkt, ist ein Vektor - denn es ist egal, wo genau im Raum sie auf P wirkt, es geschieht immer dasselbe.
		Eine Kraft F, die auf einen Hebelarm wirkt, ist kein Vektor in voller Strenge, denn was geschieht ist vom Drehmoment = Kraft mal Hebelarm abhängig; eine Verschiebung von F produziert eine neue Situation.
	2. Vektoren werden addiert indem man (in cartesischen KO-Systemen) ihre Komponenten addiert (dabei beginnen die Vektoren immer im 0-Punkt des KO-Systems, wir dürfen sie ja beliebig verschieben).
		Mit
		F1   =  (x1, y1, z1)       F2   =  (x2, y2, z2)
		folgt
		F3   =  F1 + F2       =  (x1 + x2,  y1 + y2,  z1 + z2)
		Umgesetzt auf physikalische Größen begrenzt diese Definition wiederum die Vielfalt der möglichen Vektoren. In Worten sagt das Additionsprinzip:
	Kommt man von einem gegebenen physikalische Zustand zu einem anderen, indem man erst entlang des Vektors r1 läuft, und anschließend entlang des Vektors r2, so ist der dann erreichte Zustand identisch zu dem Zustand den man erreicht wenn man gleich vom Ausgangszustand entlang dem Vektor r3 = r1 + r2 läuft.
		Das ist am besten zu verstehen, indem man sich anschaut für welche "Pfeile" dies gilt und für welche es nicht gilt.
		Die Aussage gilt sicherlich für Ortsvektoren, aber auch z.B. für Geschwindigkeiten, Beschleunigungen oder Feldstärken.
		Sie gilt aber beispielsweise nicht für Pfeile die Drehungen symbolisieren indem man den "Drehpfeil" in die Drehachse legt und sein Länge proportional zum Drehwinkel macht. Zum Beispiel produziert eine Drehung um 90o um die x-Achse, gefolgt von einer Drehung um 90o um die y-Achse, einen ganz anderen Zustand als eine Drehung um die "Summenachse" (mal in Gedanken für ein schleuderndes Auto probieren!).
	3. Vektoren sind invariant gegenüber einer Koordinatentransformation.
		Das muß so sein - schließlich kann die Beschreibung einer physikalische Größe nicht davon abhängen, wie wir ein Koordinatensystem wählen. Ist der Pfeil einmal definiert, wird er immer gleich bleiben, egal, wie wir das KO-System aufspannen.
		Das gilt aber nur für den Pfeil "an sich" - den Vektor - nicht für die Zahlenwerte seiner Komponenten. Diese sind notgedrungen immer auf das KO-System bezogen.
	Damit sind die Transformationseigenschaften der Komponenten eines Vektors festgelegt. Hat der Vektor im x-y-z KO-System die Komponenten (x1, y1, z1), müssen sich die Zahlenwerte (x'1, y'1, z'1) in irgendeinem neuen System x'-y'-z' in eindeutiger und definierter Weise aus der Transformationsvorschrift (= Transformationsmatrix) errechnen lassen, die das neue System produziert.
		Ein wichtiger Punkt am Rande: Die Aussage, daß ein Vektor beim Wechsel des Koordinatensystems unverändert bleibt, gilt zwar auch bei einem Wechsel von cartesischen zu nicht-cartesischen Systemen, beispielsweise beim Übergang von x-y-z Koordinaten zu Polarkoordinaten - aber das gilt nicht immer für die Rechenvorschriften. Zwei Vektoren in Polarkoordinaten werden nicht addiert, indem man ihre Komponenten addiert - mal ausprobieren!
	Das reicht eigentlich schon. Denn daraus folgt die wesentliche Nutzung: Vektorgleichungen sind unabhängig von Koordinatensystem - und damit läßt sich das Leben erheblich vereinfachen!
		F = m · a gilt in jedem System: cartesisch, polar, krumm - es ist egal.

Rechnen mit Vektoren

	Im folgenden werden nur noch die wichtigsten Formeln als Gedächnisstütze gegeben - eine gewisse Vertrautheit mit Vektorrechung wird vorausgesetzt.
	Die Addition und Subtraktion von Vektoren ist klar - graphisch erhalten wir die Diagonalen im Vektorparallelogramm.
				Numerisch addieren oder subtrahieren wir, wie oben schon ausgeführt, indem wir die Komponenten addieren oder subtrahieren - aber bitte nur in cartesischen KO-Systemen!
		Addition und Subtraktion sind kommutativ und assoziativ:
		x + y  =  y + x (x + y) + z  =  x + (y + z)            =  y + (x + z)
		Daß man in anderen KO-Systen aufpassen muß wird sofort klar, wenn wir z.B den Vektor u = (r, f), gegeben durch die Komponenten r und f in Polarkoordinaten, zu sich selbst addieren, d.h. schlicht seine Länge verdoppeln. Die Addition der Komponenten gibt offenbar etwas falsches!

Skalarprodukt und Vektorprodukt

	Nach der Addition und Subtraktion, ist die Verknüpfung der Multiplikation zu behandeln. Dies kann man bei Vektoren auf zwei sinnvolle Arten tun: Skalarprodukt und Vektorprodukt.
	Das Skalarprodukt verknüpft zwei Vektoren zu einem Skalar. Das Skalarprodukt S zweier Vektoren A und B ist wie folgt definiert
		S  =  A · B = |A| · |B| · cos(A,B) = A · B · cos(A,B)
		Mit (A,B) = Winkel zwischen A und B
		Skalarprodukte sind kommutativ und distributiv:
		A · B  =  B · A A · (B  +  C  +  D  + .... )  =  A · B  +  A · C  +  A · D  +  ....
		In cartesischen KO-Systemen erhält man das Skalarprodukt durch die Summation der Produkte gleichartiger Komponenten, d.h.
		S   =  A · B  =  Ax · Bx  +  Ay · B  +  Az · Bz
		Man erkennt ansatzweise die Eleganz der Vektorrechnung: Das Skalarprodukt zweier Vektoren, die senkrecht aufeinanderstehen, ist immer = 0 - egal welchen numerischen Wert die Komponenten in irgendeinem Koordinatensystem haben.
	Das Skalarprodukt kann man leicht interpretieren
				Da |A| · cos(A,B) gleich der Projektion des Vektors A auf die Richtung von B ist (und umgekehrt), ist das skalare Produkt identisch zu der Länge des einen Vektors multipliziert mit der projezierten Länge des anderen.
				Das Skalarprodukt hat eine herausragende Eigenschaft: Im Vergleich zu "normalen" Produkten - d.h. dem Produkt zweier Skalare - kann es auch dann = 0 sein, wenn beide "Faktoren" ungleich Null sind.
		Das Skalarprodukt kann man auch nutzen, um den Betrag eines Vektors einfach zu berechen. Dazu bilden wir einfach das Skalarprodukt des Vektors A mit sich selbst und erhalten
		A · A  =  Ax · ax  +  Ay · Ba  +  Az · az  =  A2 oder A  =  |A|  =  (A2)½
	Das Vektorprodukt verknüpft zwei Vektoren zu einem neuen Vektor. Das Vektorprodukt V zweier Vektoren A und B ist wie folgt definiert:
				1 V steht senkrecht auf der von A und B aufgespannten Ebene.
				2. Für den Betrag gilt
				|V|    = V  =  S  =   A| · |B| · sin (A,B)          =  A · B · sin(A,B)
				Mit (A,B) = Winkel zwischen A und B
				3. Die Richtung von V wird durch eine "rechte Handregel" gegeben. Im Klartext: Daumen und Zeigefinger der rechten Hand bilden einen rechten Winkel. Der Zeigefinger repräsentiert den Vektor A; er wird in Richtung B gedreht so daß die Handfläche zeigt auf B. Der Daumen zeigt dann in Richtung von V. Anders ausgedrückt: In Richtung von V blickend, muß die im Uhrzeigersinn erfolgende Drehung von A auf B den kleinstmöglichen Winkel überdecken.
		Die wesentlichen Eigenschaften sind
		V  =  A × B        =  – B × A
		d.h. das Vektorprodukt ist nicht mehr kommutativ. Es ist aber immer noch distributiv, d.h.
		A × (B  +  C  +  D  + .... )  =  A × B  +  A × C  +  A × D  + ....
		Damit gilt auch
		a ·A × B  =  a · (A × B)  =  A × a · B
		Die Komponenten von V errechnen sich in cartesischen KO-Systemen wie folgt
		Vx  =  Ay · Bz  –  Az · By       Vy  =  Az · Bx  –  Ax · Bz     Vz  =  Ax · By  –  Ay · Bz
		Das kann man auch als Determinante schreiben:
		V  = A × B  =  ÷ ÷ ÷ x Ax Bx y Ay By z Az Bz ÷ ÷ ÷
		Mit x, y, z = Einheitsvektoren in den Achsenrichtungen.
	Das Vektorprodukt hat einige wichtige direkt intepretierbare Eigenschaften:
		Falls A × B = 0, müssen die beiden Vektoren parallel sein. Insbesondere ist A × A = 0.
		Die Fläche des von den Vektoren A und B aufgespannten Parallelogramms ist gleich dem Betrag von A × B.

Mehrfachprodukte

	Produkt eines Vektors mit dem Skalarprodukt zweier anderer Vektoren
		Multiplizieren wir den Vektor A mit dem Skalar produkt B · C zweier anderer Vektoren, ändern wir einfach die Länge von A .
		Es gilt
		A '  =  A · (B · C)
		Aufpassen muß man nur, weil wir zwei verschiedene Multiplikationen haben, insbesondere ist
		A · (B · C)  ¹  (A · B) · C
	Skalarprodukt eines Vektors mit dem Vektorprodukt zweier anderer Vektoren
		Wir erhalten einen Skalar, der auch Spatprodukt genannt wird. Der resultierende Skalar ergibt das Volumen des von den drei Vektoren gebildeten Parallelepipeds.
		V  =  A · (B × C)
		Es gilt
		A · (B × C)  =  + B · (C × A)      =  + C · (A × B)          =  – A · (C × B)          =  – B · (A × C)          =  – C · (B × A)
		Eine etwas trickreiche Vorzeichensache, die man wiederum viel eleganter in Determinantenform ausdrücken kann:
		A · (B × C) = ÷ ÷ ÷ ÷ Ax Bx Cx Ay By Cy Az Bz Cz ÷ ÷ ÷ ÷

Zum Index

7.2.1 Der Spannungstensor

3.1.2 Kristall = Gitter + Basis

Vektoren und Tensoren

© H. Föll